254 0 obj <> endobj %%EOF 対流熱伝達で、どれぐらい熱が熱源から流体へ移動するか（熱輸送量＝Q [W])は、以下の実験式で表すことができます。 Q = hA∆T . 熱伝達率を高める方法 流体の種類/ 状態 熱伝達率h (W/m2K) 気体/ 強制対流 20 ～500 液体/ 強制対流 300 ～10000 沸騰・凝縮 3000 ～100000 ・流れを乱流化する ・流れのはく離・再付着の利用 ・流速を高める h A 1 熱伝達の熱抵抗： 事例（薄型流路内の伝熱促進） u m,T 0 endstream endobj startxref
熱伝達率を高める方法 流体の種類/ 状態 熱伝達率h (W/m2K) 気体/ 強制対流 20 ～500 液体/ 強制対流 300 ～10000 沸騰・凝縮 3000 ～100000 ・流れを乱流化する ・流れのはく離・再付着の利用 ・流速を高める h A 1 熱伝達の熱抵抗： 事例（薄型流路内の伝熱促進） u m,T 0 流れに平行に置かれた平面上での対流熱伝達率A：強制対流のとき$$ 層流Nu=0.332Re^\frac{1}{2}Pr^\frac{1}{3}(Pr>0.6) $$$$ 乱流Nu=0.0296Re^\frac{4}{5}Pr^\frac{1}{3}(Pr≒1) $$※代表長さｘは先端からの距離、物性値は温度（θｗ+θ）を2で割った値。B : 自然対流のとき$$ Nu=0.54(Gr・Pr)^\frac{1}{4} [10^5<(Gr・Pr)<2×10^7]$$$$ Nu=0.14(Gr・Pr)^\frac{1}{3} [2×10^7<(Gr・Pr)<30×10^9]$$求められたNu（ヌッセルト数）より、$$ Nu=\frac{(h)\times(L)}{λ}＝\frac{(熱伝達率)\times(代表長さ)}{熱伝導率}$$逆算して求めることができるのです。ご訪問ありがとうございます。ご訪問ありがとうございます。 288 0 obj <>stream �}]�{�$z#��ܮ�� 5z^�xT�i������Mh`��M����t�S,�f4�t۱L��/� ĻAW��xPkkF h�b```f``
h�bbd```b`` �� ��D�,�l ��,�"�tA$�����"�[����*X|
274 0 obj <>/Filter/FlateDecode/ID[<9D27130892B49C50923A3F389668FCB8><5013CE97389E7A488289332E24F56D94>]/Index[254 35]/Info 253 0 R/Length 102/Prev 4171737/Root 255 0 R/Size 289/Type/XRef/W[1 3 1]>>stream 3.1.2 対流熱伝達率と境界層 ニュー ト冷却法則トンの 冷却法則 （Newton’s law of cooling） qhT T ()w f (3 1)(3.1) h (W/(m K))2 ：熱伝達率（heat transfer coefficient） T 伝熱面温度（表面温度） w Tf ：流体温度 熱伝達のよさを表す係数 « E w ¬ Ì Å Ì Tw Tf Q h 図2: 固体表面と流体の間の熱移動現象 ここで，yは固体表面に垂直な座標であり，添字solid, fluid, surface はそれぞれ，固体，流 体，固体表面を表す．式(7)の関係は熱流束q（あるいは熱伝達率h）を実験や数値シミュー レションの結果から求める際によく用いられる．
%PDF-1.5 %���� ���zq�k����~�NO%��!� �$:ã�d^�H���/��� �7/��� q 熱伝導率からの熱伝達率の超概略推定方法について. ��id1���t\˹����Օ�d��4x�$Y��嬧Ч�H�2 !X�����"l�%�T|Ix�蕵���>�fE��=�"!C�9U��X����Djn�~Џf� %PDF-1.5 練習問題解答例 ＜第4章 強制対流熱伝達＞ 4.1 式 (4.9) を導出せよ。 3 3 2 2 2 y x y x w y w w w w w w \ (4.6) を変換する。 �A�j$ˬ-��"��8�J�N�X�@l����%�%&�Jv�d6�N�l�Ԕ����#�G+������0�-m�۩���WNTm�����0�S�c��@]�M�R&_�R���m�U��ͮKGHD(��1uh�J�p�֜�
%�쏢 stream 第6章強制対流熱伝達 伝熱工学の基礎：伝熱の基本要素、フーリエの法則、ニュートンの冷却則 1次元定常熱伝導：熱伝導率、熱通過率、熱伝導方程式 2次元定常熱伝導：ラプラスの方程式、数値解析の基礎 非定常熱伝導：非定常熱伝導方程式、ラプラス変換、フーリエ数とビオ数
熱伝達率 （ねつでんたつりつ、英: Heat transfer coefficient ）または熱伝達係数とは、伝熱において、壁と空気、壁と水といった2種類の物資間での熱エネルギーの伝え易さを表す値で、単位面積、単位時間、単位温度差あたりの伝熱量（すなわち単位温度差あたりの熱流束密度）である。 558 0 obj <>stream
となる．式 (1) は連続の式である．式 (2) は 運動方程式であり，温度場とは独立に得ら れるものとしている．一般に対流伝熱には 自然対流効果も含まれるが，強制対流熱伝達では，これを無視して取り扱う．実際， 式(2) には浮力項は含まれない． 0 ,�&�+z�17�.j��:�q���wPCZ�+���f���|Ċ����9���!�3�Ӎd�Ħ���xr����Mާ N��OC,�#���{�:������K��2+�_ө�\yTf�ڟůJ?��F��(���%��y4������`G�qg!���{�HnW����7�&���2KbM"��1rꐺ�BO�r��1#��c����F��2_�����o�n�� }ne�Х0c,�n�\a��{<9�t��?�q4��@CwDJ� ���*p��%�u�X*�d����5�[U�_���^.�a��z��轐E�]�/�����{����2Ql��$v|כx��8�K@n���� YB[���߿�5����KN�cDڱe�v N@��~���!����-6[�sy,o��)��Ce����b��ph���}B:�giZ%?�w�� �c����L0�2�-�*�I� %PDF-1.6 %���� 5 0 obj